спостереженнявіддалена від  на достатньо великувідстань (знаходитьсявнескінченності), тобто розглядається “дифракція в паралельних променях”.

Будемо розраховуватиінтенсивність розподілу в областіобмеженій прямокутником (просторовим фільтром) (рис. 2.3.).

Рис. 2.3. Пространственное дифракционное распределение

Нехайнапочатку системи координат Ox1y1z1 знаходиться сферична непрозорачастина з діаметром D на багато більшим, ніж довжина хвилі опромінюючих пучків. Якщо представитиелектричнеполе опромінюючих пучків в зонівимірювання в єдиній системі координат іприпустити, що кут міжпучками α малий, то результуюче поле, яке спостерігається поблизу оптичної осі схеми в площині Ох0y0, розміщеневід зонивимірювання на відстані R>>D, то можнавизначити на основі дифракційної теорії в приближенніФраунгофера:

I(x) = ,де функція Бесселя 1-го роду 1-го порядку.

ФункціяБесселя, яка позначається символом Jv(x), являє собою рішення лінійного диференційного рівняння другого порядку, в яке входить один довільний параметр v: