h. Якби гребінь хвилі мав прямокутну форму, зображену на рисунку штриховими прямими, то пошукова потенціальна енергія була б рівна Е=mg= (ϱLh)g = ϱLg , де m – маса води в об’ємі гребеня хвилі, ϱ – щільність води. Але гребінь хвилі, звісно, не має прямокутної форми, тому замість Е=mg= (ϱLh)g = ϱLg , запишемо Е = αϱLg , де α – деяке число (очевидно, що α < ¼). По мірі переміщення з відносно глибокого місця (де параметри хвилі є і ) на більш мілке (де параметри хвилі і зберігається величина Е, яку можна розглядати як міру енергії, збереженої у хвилі. Тоді із Е = αϱLg отримуємо h =hЗ врахуванням формули gH знаходимо звідси = . Це відношення відоме як закон Ері – Гріна.

Всі ці розрахунки являються приблизними. Вони явно не підходять, коли глибина води становить декількох метрів. В цьому випадку вже не можна нехтувати тертям води по поверхні дна і, крім цього,  необхідно брати до уваги, що тепер хвиля - нестійка. Вона обвалюється на берег – починається останній (четвертий) етап в її житті. На рис.1.2.в показано в загальних рисах, як змінюється профіль хвилі цунамі на останньому етапі. Тут 0 – рівень спокійного моря, 1 – 7 послідуючі профілі хвилі, яка обвалюється на берег і викидає на нього великі маси води [1,c.221-225].

       Аналіз коливань рівня океану

Аналіз коливань рівня океану в частотному діапазоні хвиль цунамі (0.5 - 30 цикл/г) становить великий інтерес, перш за все, з точки зору оцінки рівня «перешкод» в задачі ідентифікації сигналу цунамі в записах реєстратора рівня. Ці коливання мають характер широкополосного довгохвильового шуму, який генерується стохастичним впливом на поверхню океану флуктуацій атмосферного тиску і вітру. Їх спектр складають так звані анемобаричні і інфрагравітаційні хвилі. Займаючи середнє положення між приливами і вітровими хвилями, цей діапазон є «найменш помітним» серед