– довжина хвилі He-Ne лазера, то змінюючи кут розсіювання, ми будемо змінювати хвильовий вектор розсіювання і як наслідок, частоту досліджуваного звуку. Тобто максимальний хвильовий вектор і максимальна частота будуть досягатися при розсіюванні назад (), а мінімальні при розсіюванні вперед (). Дослідження розсіювання світла проводилося в трьох геометріях: розсіювання під прямим кутом або 90˚ геометрія (рис. 3.1 вставка а), розсіювання назад або 180˚ геометрія (рис. 3.1 вставка б), та геометрія розсіювання 90А. У 90А геометрії світло падає під кутом 45˚ до поверхні зразка (див. рис. 3.3), при цьому хвильовий вектор розсіяного світла знаходиться в площині зразка. Крім падаючого променя також наявний і відбитий промінь від внутрішньої стінки зразка з хвильовим вектором , що приводить до спостереження у спектрі розсіювання менш інтенсивних ліній, котрі відповідають фононам з хвильовим вектором і відносяться до «псевдо 180˚» геометрії (відхилення від 180˚ градусів може змінюватися в залежності від показника заломлення і для досліджуваних зразків складає менше 15˚).

Рис. 3.3 Схема розсіювання 90А геометрії: , , – хвильові вектори падаючого, відбитого та розсіяного світла, відповідно; , – хвильові вектори акустичних фононів.