Рис. 2. 19. Дифракційна решітка (а) і схема спостереження дифракції в паралельних променях (б).
Промені, дифрагують на кут α, мають, взагалі кажучи, різні фази, так як пройшли різні шляхи. Зрушення по фазі між ними залежать від значення α.
Рис. 2. 20. Дифракція на двох щілинах (а) і на N щілинах (б). Графіки розподілу інтенсивності на екрані (в) і вигляд смуг (г).
Якби щілин було тільки дві, то, складаючи промені 1 і 1′, 2 і 2′, п і п′ (рис. 2. 20, а), ми отримали б максимуми підсилення при таких кутах дифракції α, при яких різниця ходу d sinα дорівнює цілому числу хвиль пλ ( парному числу півхвиль), а мінімуми при d sinα=(2п+1)λ/2. У випадку N щілин (рис. 2.