Табл. 3.1. Швидкості поширення гіперзвуку в твердих розчинах (PbySny‑1)2P2S6 при кімнатній температурі вздовж різних кристалографічних напрямків, отримані з 900 і 1800 геометрій розсіювання.
|
Напрямок |
(Pb0.10Sn0.90)2P2S6 υLA, υTA1, υTA2 103 м/с |
(Pb0.20Sn0.80)2P2S6 υLA, υTA1, υTA2 103 м/с |
(Pb0.30Sn0.70)2P2S6 υLA, υTA1, υTA2 103 м/с |
(Pb0.45Sn0.55)2P2S6 υLA, υTA1, υTA2 103 м/с |
Pb2P2S6 υLA, υTA1, υTA2 103 м/с |
|
-Y(X 0)Z
Y(X 0)Z
-X(Y 0)Z
X(Y 0)Z
-X(Z 0)Y
X(Z 0)Y
X(Y 0)-X
X(Z 0)-X
Y(X 0)-Y
Y(Z 0)-Y
Z(X 0)-Z
Z(Y 0)-Z
|
3.47, 2.60, 1.88
3.46, 2.60, 1.90
3.73, 2.31, 1.73
3.71, 2.28, 1.73
3.92, 2.35, 1.62
3.91, 2.26, 1.60
3.19, 2.28, -
3.37, 2.36, -
3.16, 2.56, -
3.07, 2.61, -
3.48, - , -
3.32, - , - |
3.73, 2.60, 1.84
3.69, 2.57, 1.83
3.65, 2.21, 1.68
3.70, 2.30, 1.70
3.92, 2.30, 1.58
3.92, 2.33, 1.52
3.13, - , -
3.28, - , -
3.38, - , -
3.34, - , -
3.69, - , -
3.52, 2.37, - |
3.64, 2.51, 1.80
3.56, 2.38, 1.73
3.57, 2.09, 1.63
3.56, 2.28, 1.63
3.75, 2.26, 1.47
3.74, 2.12, 1.51
3.14, - , -
3.25, - , -
3.28, - , -
3.24, - , -
3.59, 2.41, -
3.42, 2.30, - |
3.50, 2.36, 1.70
3.55, 2.40, 1.69
3.55, 2.09, -
3.43, 2.16, 1.56
3.66, 2.06, 1.47
3.65, 2.10, 1.45
3.07, - , -
3.21, - , -
3.17, - , -
3.12, - , -
3.44, 2.26, -
3.26, 2.14, - |
3.14, 2.05, 1.59
3.11, 2.03, 1.52
3.29, 1.86, -
3.30, 1.90, -
3.35, - , -
3.29, - , -
2.95, - , -
3.01, - , -
2.96, - , -
2.90, - , -
3.01, 2.03, -
2.93, - , -[A1] |
Якщо побудувати концентраційні залежності швидкості для всіх розглядуваних напрямків, то можна чітко бачити, що її поведінка для концентрацій свинцю y = 0 (Sn2P2S6) і y = 0.1 помітно відрізняється від поведінки швидкостей звуку для концентрацій y = 0.2, 0.3, 0.45, 1.
Це пояснюється тим, що при кімнатній температурі кристали тіогіподифосфату олова і (Sn0.90Pb0.10)2P2S6 знаходяться в сегнетоелектричній фазі. У Sn2P2S6 при температурі 337 К відбувається сегнетоелектричний фазовий перехід змішаного характеру – між типами зміщення і лад-безлад.
[A1]Довести таблицю до людського вигляду.