При переході із параелектричної фази в сегнетоелектричну швидкість поздовжньої гіперзвукової хвилі стрибком зменшується. Далі, зі зменшенням температури швидкість монотонно зростає і виходить на насичення. Для монокристалів Sn2P2S6 різниця швидкостей між їх пара фазним значенням ( υp ≈ 3440 м/с) і значенням при кімнатній температурі становить в напрямку [010] приблизно ≈ 440 м/с, для [001] – ≈ 268 м/с. А в напрямку [100] значення швидкості при Тк більше ніж в парафазі. Це пов’язано з тим, що для Sn2P2S6 близько до напрямку [100] орієнтований вектор спонтанної поляризації, із-за чого при поширенні пружної хвилі створюється нерівноважний розподіл поляризації. В кристалі (Sn0.90Pb0.10)2P2S6 ситуація подібна. Для напрямку [001] –
≈ 266 м/с. Починаючи від вмісту свинцю y = 0.2 і зі збільшенням його концентрації до Pb2P2S6, величина швидкості гіперзвукової хвилі при кімнатній температурі монотонно зменшується для всіх напрямків. В таблиці 3.2 зведені величини затухання поздовжнього гіперзвуку для досліджуваних твердих розчинів. А на рис. 3.9 зображена їх концентраційна залежність.
Табл. 3.2 Затухання повздовжнього гіперзвуку в твердих розчинах (PbySny-1)2P2S6 при кімнатній температурі вздовж різних кристалографічних напрямків, отримане 1800 геометрій розсіювання.
|
Напрямок |
у = 0.10 αLA, 106м-1 |
у = 0.20 αLA, 106м-1 |
у = 0.30 αLA, 106м-1 |
у = 0.45 αLA, 106м-1 |
у = 1.0 αLA, 106м-1 |
|
X(Y 0)-X
X(Z 0)-X
Y(X 0)-Y
Y(Z 0)-Y
Z(X 0)-Z
Z(Y 0)-Z |
2.08
1.71
2.35
2.52
2.91
2.46 |
2.63
1.94
1.62
1.90
1.88
1.52 |
2.35
1.89
2.07
2.22
1.85
2.10 |
2.16
2.15
1.90
2.06
2.06
1.95 |
3.22
2.21
3.20
2.66
3.63
2.54[A1] |
[A1]Довести таблицю до нормального вигляду. Шапка таблиці неправильна