температури (частоти поля) спостерігали різке підвищення   при Т_с. Максимум має місце при ~ 350 К. Припускають, що    крива   (показана       пунктиром) відповідає температурній залежності статистичної діелектричної проникності. Максимальні значення становлять 22,2 при 87˚С.

   Оскільки дипольний момент мономерного ланцюга ,                           Рис. 12.

то число  мономерних ланцюгів в одиниці об’єму n, обчислюється за формулою

                                                             ,                                             (69)

(де – густина; – число Авогадро; – молекулярна вага пономерної одиниці) яка для ПВХ рівна 1,36·10²². Знаючи n і можна оцінити число мономерних ланцюгів в сегменті в залежності від температури, припускаючи, що сегмент – жорстка паличка.

   Розрахунки показали, що число мономерних ланцюгів зростає зі зниженням температури  ( збільшенням часу дії постійної напруги) з 2,4 при 152˚С до 4,5 при  87˚С і 7,5 при 81,3˚С.

           Крім ε′ і ε′′ поведінку діелектрика в низькочастотному полі характеризує об’ємний опір . Б. І. Сажин проводив докладні дослідження механізму електропровідності в полімерах. Опір вимірювався при різних часах витримки під напругою. При цьому на температурній залежності спостерігалися характерні максимуми, пов’язані зі зростанням впливу поляризації  при температурі близькій Т_с.

       Йона електропровідність описується рівнянням виду[3]